一、面团形成理论

面团形成理论

二、区位形成理论？

区位理论是关于人类社会事物的空间位置及其结构关系的理论。具体地讲，最早是研究人类经济行为的空间区位选择及空间区内经济活动优化组合的理论，以后范围扩大到各种事物的位置问题。

区位理论的发展

　　一、新古典区位理论的初创期(1920年代一1950年代)

　　1.新古典区位理论的主要论点及其代表人物。

　　新古典区位理论(也可称为新古典经济学区位理论)是指以新古典经济学家阿尔弗雷德·马歇尔及A·韦伯为代表的传统区位理论体系。由于马歇尔在1920年出版了他的《经济学原理》，以及韦伯在1929年写出了《工业区位论》一书，而在1 920年代及1930年代初形成了新古典区位理论的第一波学术繁荣期。马歇尔的《经济学原理》对区位理论特别是区位理论中的产业集聚现象有三点重要的贡献。第一， 劳动力市场的共同分享(Laborforce pooling)；第二，中间产品的投入与分享； 第三， 技术外溢(technology spillover)。由于这三个重要概念具有理论创新的突破性进展，因此从1920年代一直到1990年代，这三个基本定义便成为从新古典区位理论到以新经济地理学为核心的现代区位理论，在研究产业集聚现象时的共同理论基础。新古典区位理论的另一位奠基者A·韦伯在1929年出版的《工业区位论》一书中，则更进一步对集聚经济现象的形成机理、动力机制、集聚类型、竞争优势等等内容加以梳理与补充，使新古典区位理论有了一个良好的发展开端。

　　对新古典区位理论的创立也做出一定贡献的还有这一时期的新古典经济学家，例如B·俄林、A·罗奈、w·伊萨德等人。他们主要是针对韦伯理论的薄弱之处，着重论证了工业区位、原材料产地及消费市场三者之间的相互依存关系。

　　2. 新古典区位理论的缺陷与不足。

　　尽管新古典区位理论奠定了以产业集聚作为切入点的分析方法，使得它在理论架构上逻辑比较严谨，层次比较分明，但也存在以下明显的不足之处：第一， 在方法上偏重于静态分析，缺乏全视角的动态分析；第二，它受新古典经济学的较大的影响，采用完全竞争市场、收益递减、完全理性人等等前提条件，与现实社会经济环境有很大的出入，使该理论的实际应用价值大打折扣。

　　二、新古典区位理论的渐变期(1960年代一1980年代)

　　如上文所述，新古典区位理论的创立期虽然从1920年代延伸到1950年代，可是它第一波繁荣的时期却只有十几年(即从1920年到1930年代初)。从1930年代中期到1950年代，由新古典区位理论发展出来的产业集聚理论，进入了一个漫长的停滞期，西方的主流经济学界基本上把这一课题打入了冷宫。究其主要原因有二个：一是西方国家(主要是美国)受二战及冷战需求的刺激，尽管已开发出原子弹、氢弹等，但更具有革命性意义的信息技术以及相关的信息经济仍然处于幼稚阶段。二是马歇尔、韦伯对集聚现象进行分析研究并取得第一波研究成果的时代背景是1920 1930年代初，当时西方发达国家仍然处于工业经济时代，其集聚经济仍然处于初级阶段。当时的经济学家不可能超越时空，探讨信息经济所特有的处于高级阶段集聚经济问题。那么到了1950年以及其后的1960、1970、1980年以后，西方主流经济学家又做了哪些工作，取得了哪些成果呢?笔者以为，他们在以下几个方面，对新古典区位理论进行了重大的修正与补充。

　　1. 行为经济学家的修正与补充。

　　1960 1980年，尽管区位理论本身尚未出现根本性突破，但在行为经济学方面的若干研究成果，却被大量运用到新古典区位理论方面，对它的完全理性经济人、完全竞争市场、完全信息等等脱离社会实际的前提假设进行了彻底的修正，认为做出区位选择的主体是人(或由人组成的决策团队)，他们的决策行为是在不完全竞争、不完全信息条件下进行的，受个人(或由个人组成的团队)的需求、成本、感情偏好等因素的影响。因此.区位选择的结果未必是最佳的. 也可能是次佳(the secondbest)，也可能连次佳也达不到，所以非完全理性经济人(行为经济学家所描述的决策主体)的决策过程，往往是动态的微调过程。对这些理论修正工作有贡献的代表性的人物是戴依(R.H.Day)、赛门(H.A.Simon)、史密斯(D.M.Sm_fh)等人。

　　2. 结构主义经济学家的贡献。

　　在行为经济学家开拓出新的成果的同时，结构主义经济学家也针对行为经济学家论点的缺陷，发表了他们的看法。女济学家梅西(D.Massey)指出，行为区位理论太过于强调个人(或团队)及企业，而忽视了个人、企业与外部环境的相互作用。她尤其强调了社会文化因素的重要性，这一具有创新意义的观点，后来成为90年代现代区位理论的重要内容之一。另一批结构主义区位论的倡导者则分析了西方跨国公司及大型企业的区位选择特征，以及它们的垄断本质对全球产业区位结构的互动影响。他们的代表人物是布劳戴尔(F.Braude1)、瓦伦斯泰因(I.Wallerstein)、默德尔斯基(G.Modelski)等人。总之，结构主义区位理论强调了社会文化因素、结构因素、系统因素对区位选择或区位形成过程的影响，与行为经济学家比较，他们的分析框架更为宏观，更为全面，他们的这些研究成果，为9O年代现代区位理论打下了坚实的基础。

　　三、现代区位理论的空前繁荣期(1990一现在)　　1990年以后，世界的政治、经济、科技格局进入了大改组、大发展的历史性阶段。世界政治出现了一超多强的新格局；信息技术、基因技术、航天技术....也进入了它们的高速发展期；在席卷全球的改革浪潮中，除了西方七强(美、日、德、英、法、意、加拿大)外，金砖四国(巴西、俄罗斯、印度、中国)的经济也初露锋芒。在这种历史背景下，现代区位理论应运而生，它带着丰硕的研究成果走上了经济理论舞台，并对二十一世纪的全球经济发挥着重要的指导作用。

　　现代区位理论的最权威的创立者，首推保罗·克鲁格曼(P.Krugman)及迈克尔·波特(M.E.Porter)两人。1990年，波特发表了一篇划时代的论文《国家竞争优势》(哈佛商业评论，1990年第二期)；同样在1990年，他把上述论文的主要论点加以扩充与延伸，成为一本内容翔实的专著，书名仍然是：《国家竞争优势》。波特的上述成果打破了几十年来区位理论的沉闷局面，引发了西方经济学界研究区位理论及产业集聚的热潮。

　　尽管波特的贡献巨大，但还不能取得现代区位理论第一把交椅的地位，因为克鲁格曼以数量更多、内容更全面、影响面更大的区位理论，尤其是集聚理论有如繁星般的成果，夺取了此一领域最高的学术地位。从1990年开始，保罗j克鲁格曼发表的专著主要有：《收益递增与经济地理》、《地理与贸易》、《发展、地理学与经济地理》、《空间经济：城市、区域与国际贸易》，至于论文则数量更多，牵涉的内容也更加专业。除了上述两位知名度最高的经济学家外，在此一领域做出巨大贡献的还包括：戈登、菲力普、雷科、哈里森、西尔、布雷那、科兰西等人。

三、能带理论的基础理论是？

能带理论算法：

1.引言,能带论是研究固体运动的一个主要理论基础。它是以量子力学的观点；

2.在两个方面 (1)采用不同的函数集来展开晶体波函数; (2)根据研究对象的物理性质对晶体；

3.有在所在电子态与其他电子态能量都足够分离的情况下才有效

四、生活教育理论的形成？

生活教育是陶行知教育思想的核心，集中反映了他在教育目标，内容和方法等方面的主张，反映了陶行知探索适合中国国情和时代需要的教育理论的努力。

陶行知的生活教育理论是对杜威教育思想的吸取和改造。这个理论包括生活即教育，这是陶行知生活教育理论的中心，社会既学校，是生活既教育思想在学校与社会关系问题上的具体化，教学做合一是生活及教育在教学方法问题上的具体化。

五、音乐理论的形成？

自西周起，中国开始执行严格的礼乐制度，也为音乐的专业化带来了土壤。宫廷乐师在长期的实践中，总结并发展出了乐理中“调性”的观念，并在礼乐中严格使用。

最早的“宫商角徽羽”的名称见于距今2600余年的春秋时期，并在《管子·地员篇》中详细介绍了通过数学运算的方法获得五个音的详细方法，也就是著名的“三分损益法”。值得注意的是，虽然我们现在习惯用西方的五线谱来表示五声音阶，不过严格说来它们是有细微差别的。

六、电流怎样形成的？

在固态金属导体内，有很多可移动的自由电子。虽然这些电子并不束缚于任何特定原子，但都束缚于金属的晶格内。甚至于在没有外电场作用下，因为热能，这些电子仍旧会随机地移动。但是，在导体内，平均净电流是零。挑选导线内部任意截面，在任意时间间隔内，从截面一边移到另一边的电子数目，等于反方向移过截面的数目。如同乔治·伽莫夫在他发表于1947年的科学畅销书《One, Two, Three…Infinity》谈到：

金属物质与其它物质不同的地方，在于其最外层的电子很松弛地束缚于原子，电子能够很容易地逃离原子。因此，满布于金属的内部，有很多未被束缚的电子，毫无目标地游动，就好像一群无家可归的醉汉。当施加电压于一根金属导线的两端，这些自由电子会朝着电势高的一端奔去，这样，形成了电流。

七、形成电流的原因？

电流的形成：因为有电压（电势差）的存在，所以产生了电力场强，使电路中的自由电荷受到电场力的作用而产生定向移动，从而形成了电路中的电流。

电磁学上把单位时间里通过导体任一横截面的电量叫做电流强度，简称电流，电流符号为 I，单位是安培（A），简称“安”（安德烈·玛丽·安培，1775~1836，法国物理学家、化学家，在电磁作用方面的研究成就卓著，对数学和物理也有贡献。电流的国际单位安培即以其姓氏命名）。

导体中的自由电荷在电场力的作用下做有规则的定向运动就形成了电流。

电学上规定：正电荷定向流动的方向为电流方向。工程中以正电荷的定向流动方向为电流方向，电流的大小则以单位时间内流经导体截面的电荷Q来表示其强弱，称为电流强度。

大自然有很多种承载电荷的载子。例如：导电体内可移动的电子、电解液内的离子、等离子体内的电子和离子、强子内的夸克。这些载子的移动，形成了电流

八、电流的形成与电流的方向？

怎么形成导体电流

做切割磁力线运动的导体产生电流的原因，它是三个因素结合而成的结果。其一是导体上的原子核外带负电的电子；其二导体受到的外动力并且力的方向垂直于磁力线方向；其三是磁力线。导体产生电流主要原因是组成磁力线的微体核能，该核能上有双扇子形薄片和中间凸起的圆形薄片，这两个薄片垂直相交，交线段为双扇子形中间部位的中心线段和中间凸起的圆形薄片的直径。这个重合线段既是中凸圆交电力线的直径也是扇子形电力线的正中间线段，它们是相等的。这两个相垂直薄片都是按一定规律排列成的电力线，其中圆形薄片是一个中间凸起的曲面圆交电力线，它是由圆心发出的正负相邻均匀排列的电力线并组成的中间凸起的曲面圆，这些电力线都交于圆心，叫中凸圆交电力线，无论正或负电力线的方向都朝圆心吸，圆片上间夹着的正电力线对稍微加力的导体上带负电电子产生异性相吸，使电子吸到圆片电力线的圆心区域，此时的电子既受圆片上正电力线朝圆心的吸力，又受到加在导体运动的外力带动导体的电子稍微动些，这两个力使电子移动到圆片电力线的圆心区域，当电子到达水平的圆片电力线的圆心区域时，就立刻被此处的扇子形平行电力线向上的正电电力，将电子推到该电力线顶端并且进行排列成扇子形的电子波。

各因素的方向

导体做垂直切割磁力线运动力的方向垂直于磁力线，若这个使导体运动的动力线方向，能与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直时，为最佳动力线方向。由于组成磁力线上核能的中凸圆交电力线平面垂直于双扇子形电力线，所以使导体运动的动力线方向，几乎平行或重合于中凸圆交电力线平面，同样也是选择的最佳动力线方向，这样可知使导体运动的动力线方向与磁力线垂直；动力线方向与核能上的双扇子形电力线平面垂直；动力线与核能上的中凸圆交电力线平面平行或重合；动力线与双扇子形电力线平面上排列的扇形电子波仍然垂直。动力线在这里相当于一组平行线，其宽度等于磁力线范围尺度，长度等于导体的运动距离，厚度等于导体直径。由于平行动力线能使导体上的电子稍微动些，这说明动力线是不显电性的电力线即隐形电力线，其电量特小。若导体放在磁力线里保持静止状态，导体是不会产生电流的，若运动就会产生电流这说明，组成磁力线核能的圆片上的正电力线吸引稍微加力电子移动到它圆心，再由双扇子形平行电力线向上推送电子排列成扇子形电子波，该波平面垂直于动力线并且重合或平行于磁力线。在穿过导体的整齐磁力线上排列着扇子形电子波，波与波下底直线相连，并且朝动力线（导体运动方向）右侧直线运动。从这里可以看到两个相互垂直的隐形（不显电性）电力线即动力线与磁力线产生一个与它们两都垂直的显性电力线（在导体上），这个电力线方向在动力线右侧，该电力线（在导体上存在）上排列着双扇子形电子波串并且沿着电力线方向运动，这就是说两个隐形电力线产生了一个显性电力线，构成三线垂直。实质是磁力线垂直方向上，加定方向的动力线，定向动力线上加直线形导线，并且沿着动力线的垂直方向运动，直线形导线上产生垂直于动力线的电力线，这些电力线产生原因是，穿过导体的组成磁力线的核能上的圆片电力线向圆心吸导体上的电子，双扇子形电力线将这些吸到圆心区域的电子，在它的上面排列成双扇子形电子波，本身磁力线整齐排列的，那么它形成的波同样也是整齐排列的，这些电子波平面原本是正平行电力线上排列着的电子，这些成平面的负电电子自然就会倾斜一方向，内层的平行正电力线同样也倾斜相对的另一方向（这是电的方向性规律引起的），在这里正电朝导体运动方向的右侧，那么负电自然是导体运动方向的左侧，这就成为扇子形电极，这些电极串在处在磁力线范围内的导体上形成一个大电极，即导体右端为正极，左端为负极。正电极与处在磁力线以外导体上的原子核外电子之间自然出现异性相吸，由于原子核对电子的吸引力远远超过了正电极对电子的吸引力，所以正电极受到电子吸力进行移动，负电极受到原子核上的电子推斥力作用，同样背离电子移动，这样电极两端的吸推两个同向力，使扇子形电子波体在导体上运动。

三种相垂直电力线

动力线垂直磁力线也垂直电力线（导体上）。动力线是立体平行隐形电线；磁力线是立体平行隐形电力线；电力线是立体平行电子波串。动力线上的隐形电量比磁力线隐形电量大些，电力线上的电量就是立体平行的电子波串它是显性的大电量与磁力线的电量的的不可比拟。这些说明了在做切割磁力线运动的导体，用的两个垂直的隐形电力线，产生垂直于动力线并且为显性电的电子波（相当于磁力线范围的导体电流）。导体上的电子波平面垂直于组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面，与导体运动方向上的平行动力线垂直；与双扇子形平行电力线平面重合或平行。在磁力线范围的运动导体产生电子波形的电流方向，永远在导体运动方向的右侧。

动力线与磁力线产生电子波

动力线垂直于双扇子形电力线平面，这样中凸圆交电力线向四面八方吸电子到其圆心区域，但是顺动力线方向吸的电子比四面八方吸的电子的力稍微大些，这样有利于电子到达扇子形平面底处，并且向上推送电子进行排列成双扇子形电子波。再加上能使扇子形在导体上占有整齐不脱导体边位置。具体的是吸来的电子直接进入扇子形与圆形交线中心处，由于扇子形平面对电子的吸力，使吸到中心处的电子，在交线上以中间向两旁稍微散开些，并且顺着垂直方向上的扇子形平行电力线向上推送电子，使电子到达扇子形顶端排列成扇子形模样，又由于扇子形本身就像波，所以叫扇形电子波。

电流最大值对应的动力方向

导体在磁力线垂直方向上做切割磁力线运动，导体与磁力线的关系是，导体受到的外动力线方向既垂直于磁力线；并且还要与组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面平行，或经过该平面；还要与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直，符合这条件下的运动状态的导体，所受的动力方向才是最佳选择。它们的原因是扇子形电力线平面垂直于中凸圆形电力线平面并且从中间垂直相交于线段，该线段既是扇子形中间线段又是中凸圆形直径。由于中凸圆交电力线是正负相邻均匀排列的，所以在它的平面电力线范围内，向四面八方的位置上，存在着无数个相交电力线朝圆心的吸力，对稍微加力的正电粒子或稍微加力的负电粒子，都能使它顺着对应的异性电力线运动到其圆心区域，在这里中凸圆交电力线上的正电力线，对导体上的加同向力的电子产生吸引，使电子顺着中凸圆交正电力线快速移动到其圆心区域，这是单纯的中凸圆交电力线能使稍微加力的电子运动规律。

电子波形成原理

对于切割磁力线运动的导体上最简单的力，就是平行定长度的动力线，推动导体在垂直磁力线方向上运动，导体上的原子核外围电子自然随着该力出现受力趋势，相当于稍微加力的电子。导体进入磁力内，实质上是磁力线穿入导体上，那么组成磁力核能上的圆片正电力线向四面八方吸收稍微加力的电子，使它们飞般的到达圆心区域，通过圆心直径上的双扇子形平行电力线，将身边的电子迅速推到双扇子形顶端，进行从上向下排列成扇子模样，这就是电子波，由于每根磁力上由无数个单体核能组成的，每个单体核能都含有着一个双扇子形平行电力线，若处在导体体积上所有磁力线上的双扇子形平行电力线上，都排列上电子波，对于每个正电力线的扇子形平面上全部是电子排列的，该电子面的电力相当大，由于带电体或带电面有一规律，即带电体或带电面上的电会自然分开，形成电量相等的两极，这是因为面内层是正电力线的正电，外层是电子上的负电，所以电子排列的双扇子形电子波从双扇子形中间分开为两极，电子稍微倾向后面显出负电，正电力线稍微线倾向前面显出负电，同一平面上的扇子形电子波行列同行列，首尾异性相吸成串。这就是做切割磁力线运动导体上的电子波串形成原理。

电子波的方向

电子波的底是直线相连的。起初在每根磁力线上，按照它上面的扇子形状排列的电子波，由于扇子形平面垂直于导体的运动力线，所以扇子形平面上排列的电子波同样也垂直于导体的运动力方向，电子波在导体相连的长度恰巧是导体处在磁力线上范围的宽度，并且也是推动导体的平行动力线的宽度，这就是磁力线范围处的导体上排列成的相连的电子波。

导体电子波的运动方向

当处在磁力线区域的导体上全部排列成有规律的整体电子波串行列时，由于各个单波相当于一个微小电极，正电极总是在切割磁力线运动力方向的右侧，这样它们连成的整体串同样也分正负电两极，正电极同样也在切割磁力线运动力方向的右侧时，对于处在磁力线范围的那部分导体成为整体的大电极，这个大电极的正电极仍然在切割磁力线运动力方向的右侧，这部分导体两端成正负电极，电力相当大，在离开磁力线范围的导体上，对靠近正电极的原子核外电子产生很大的吸力，由于原子核外电子不能挣脱原子核对它的吸力，它们之间的吸力，使正电极向电子方向运动；对靠近负电极的原子核外电子产生很大的排斥力，对负电极起到推动作用，这就是同性相斥异性相吸规律，产生了后面的负电极受到推力，前面的正电极受到靠前的电子吸力，并且吸力与吸推力作用在同一整体大电极的首尾，这样使电子波组合体在磁力线范围导体上运动。这就是磁力线范围的导体电流。

曲面圆交电力线怎样吸电子

由于这个曲面圆片上无数个电力线和其对应的四面八方无数个朝圆心吸力方向，这些电力线全部与磁力线方向垂直，所以对导体加力的电子就沿着垂直于磁力线方向的圆片的圆心移动，此时电子受到两种作用，即导体受的外力，引起导体的电子稍微加力，圆片上的无数方向正电力线就要四面八方向圆心吸这些加力电子到其圆心区域，此时的电子立即被其垂直方向上的平行扇子形正电力线，将电子推送到扇子形顶端并且按照扇子形状进行排列，排列成一连串贴在磁力线上的双扇子形电子波并且下面为直线形。

为啥叫扇子形电力线

双扇子形电力线薄片的两个扇子各自中间部分稍长些，才叫它扇子形的平行电力线，它们这两个扇子并列在一起组成双扇子形电力线，从与它相交的圆面直径为界，向上部分扇子形平行线为正电力线，并且方向朝上，向下部分电力线为负电力线，并且方向朝下，底下是连着的两个弧形线段，由于双扇子形电力线的下方为负电力线，它与带负电的电子是排斥作用，不能排列电子，只有上方的正扇子形电力线排列电子。由于这个微小双扇子形平行电力线的上下为异性电，所以这些微体接触时就会首尾异性相吸成串，这就是磁力线，这也是它能连成磁力线的第一个作用。它的第二个作用，就是双扇子形向上的正电力线，对穿着磁力线的导体上的带负电电子进行排列成电子波。具体的是将电子吸到双扇子顶端，进行从上往下排列到正负分界线位为止，排列成的电子波上为双扇子形状下为直线形。这就是平面电子波。

曲面螺旋形电流

电子波在导体上运动，只要离开磁力线的导体，电子波就不受磁力线的束博力，就会翻劲成曲面螺旋形状仍然运动，并且绕着导体中心线运动，这个圆形螺旋体积几乎与导体体积全等或小于导体的体积。

导体电子三次运动

起初导体做垂直切割磁力线运动的方向，导体的电子顺正电力线方向移动到圆片电力线的圆心区域这是电子第一次运动，再由扇子形正电力线向上推力，使导体的电子出现第二次向上移动，移动方向与导体运动方向相垂直，当电子移动到扇子形顶端时按规律排列成波，波出现两极，磁力线以外的导体上的电子，对波的正极相吸对负极相斥，这样电子波正极受电子吸引运动，这就是磁力线范围的电流方向，它永远在导体运动方向的右边，这是导体上排列的波形电子运动，这属于导体电子的第三次移动。

电形状的性质

正负异性电除了具有本能性即异性相吸与同性相斥外还有，电的形状性质，若点电，是微小圆柱平行电力线和它外套的无数方向的球交电力线组成的微体，电线交于球心，并且正负相邻均匀掺杂排列，它是不定的方向；正电电力线或负电力线电力线（指单性），具有一定的长度和方向，它是某种点电连成的串，若它与异性不相等的电相吸，仍然保持着线形状，它就会形成上下两极，两极电的正负性是靠产生原因确定的，比如做垂直切割磁力线运动的直线导体上，排列的扇子形电子波面的正负极，它是在双扇子形的平面平行正电力线的每根电力线，吸上带负电的电子自然排列成电子串，排列成的各个电子串组合仍然是平面，但是双扇子形平行正电力线的电量与它上面排列的所有电子的电量是不相等的，此时正平行电力线面就要向动力线的右侧倾向，负电的双扇子电子面就要向动力线左侧倾向，这是规律，再比如旋转力使正负电粒子旋转运动，以旋转面为界限，正电粒子向上发出正电力线，负电粒子发出负电力线，并且正负电力线方向相反，这就是旋转力使粒子产生立体平行电力线，分上下两极它的细节是，旋转力方向确定正负电极的位置，若旋转动力是顺时针，以时针面为界面，正电力线在时针背面，负电力线在时针正面，这是正负电粒子随运动力产生电极的规律，做切割磁力线运动导体上排列成的电子波平面同样实施，在这里导体运动瞬间排好电子波，导体仍然运动着相当于时针在短时间的直线运动，那么这些排好的电子波就会在时针背面形成负电极，时针正面形成正电极。产生电极的原因对磁力线无关系，磁力线在磁力产电过程中，只起到排列双扇子形电子波的作用。带电粒子、面、体在随某动力的方向上运动时，它就会在运动力方向的垂直的方向上产生直线形两极，并且动力线右侧为正电极，左侧为负电极。产生的正负电极，起决定性作用的是动力方向。这个电子波就是以运动力为界分成左右两极的；对于面电，它必然是正负电不等的内外两层形成的，它在静止的瞬间，正负电层各向对方的反方向出现倾向趋势，自然形成正负电两个极，根据面积等分开，一半面积为正电极另一半面积为负电极；对于电体，必然是带电面有规律排列成的，同样按等体积分开两半，一半为正电极另一半为负电极。在导体上形成的电子波正负两极，是两极外区域电子吸正极，推负极，这两个同向力使电子波体电极，向正极方向运动形成电子波流，这就是处在磁力

线范围内的导体电流。总的来说点带电体是交于一点无数个方向的正负相邻电力线组成的点电体，它是不定方向的；线分正负向为线电极；面分正负向为面电极；体分正负向为体电极。

顺力运动的带电体产生电极

导体做切割磁力线运动的动力，起两个作用，第一使导体上的电子稍微动些，第二使导体上排列成的双扇形电子波，产生正负直线两极，并垂直于动力线方向，正电极在动力线右侧，负电极在动力线左侧。随飓风旋转的带正电粒子与带负电粒子，假设旋转力为圆形表逆时针旋转的，在圆形表的平面分离出正面为正电粒子背面为负电粒子，这些分离出的正负粒子也是个电极，同样符合动力线产生电极的右正左负规律。旋转平面上的正负粒子上下分离，若将旋转力仍然为逆时针旋转，正粒子电极为时针表背面，负电粒子电极为时针表正面。假设正负粒子是正负电子，正电子本身聚集核能在表的背面，发射出定长度的平行正电力线；负电子本身聚集核能在表正面发射出定长平行负电力线，这两组上下正负平行电力线构成的是一个大的正负电极。这些电力线组成以表圆面为底面积的圆柱体，若将表背面组成圆柱体的平行正电力线上，排列负电的电子，成为平行负电子串组成的圆柱，正电力线上的正电量与排列的电子负电量不一定相等，若这个电子串圆柱体顺着某方向运动，那么圆柱上的每根电子串上的电子，就会向运动力方向的左侧倾斜，每个电子串上的正电力线就会向运动力方向的右侧倾斜，这个电子串圆柱，无论怎样状态放置，都以等体积分开自然形成正负电两极，它与导体上用磁力线排列成的双扇子形平面电子波，随动力运动形成的正负电极很相似，只不过体与面不同。同样将时针表正面发射点负电力线上排列上正电子，形成的正电子串同样组成圆柱，该圆柱按某方向运动，正电串圆柱体，同样也分成以运动力方向的右侧为正电极，左侧为负电极。这就是顺动力线运动的带电线、带电面、带电体，产生的正负极处的方位规律。

九、深入解析：空穴电流的形成及其应用

在现代物理学和电子工程中，了解空穴电流的形成过程对于掌握半导体器件的工作原理至关重要。空穴电流是半导体材料中的一种特殊电流现象，其核心在于电子的移动和空穴的形成。本文将详细探讨空穴电流的形成机制，并讨论其在电子设备中的应用。

什么是空穴电流

空穴电流是指在半导体材料中，由于电子的跃迁而产生的正电荷载体的流动。简单来说，空穴是电子缺失所产生的空间，这个空间具有正电性。在半导体材料中，电流的流动不仅仅依赖于自由电子，空穴电流同样是重要的组成部分，特别是在

p型半导体

空穴电流的形成机制

空穴电流的形成可以归结为以下几个主要过程：

• 电子的热激发：在常温下，半导体中的一些电子会由于热能的激发而跃迁到导带，离开价带留下空穴。
• 空穴的形成：当电子从价带跳跃到导带后，便会在价带中形成一个空穴，空穴被认为是一个带正电的“粒子”。
• 空穴的迁移：空穴本身并不是真实的粒子，而是电子在相邻的原子处填补空穴所导致的结果。因此，当电子从一个原子移动到另一个原子时，空穴会向相反方向移动，形成空穴电流。

空穴电流与电子电流的关系

在半导体中，电子电流和空穴电流是同时存在的。当施加外部电场时，电子会向正极移动，而空穴则向负极移动。两者的结合形成了总电流。这一点在n型和p型半导体中表现尤其明显：

• 在n型半导体中，电子浓度高于空穴浓度，主要是电子流动带来电流。
• 在p型半导体中，空穴浓度高于电子浓度，则主要是空穴流动产生电流。

影响空穴电流的因素

空穴电流的生成与传导受到多个因素的影响，主要包括：

• 温度：温度升高时，材料的热激发现象加剧，会导致更多的电子跃迁，从而增加空穴浓度。
• 掺杂浓度：掺杂的程度直接影响半导体的电子和空穴浓度。例如，增加p型半导体的掺杂剂会生成更多的空穴。
• 晶体缺陷：材料中的缺陷和晶体结构的不完美会影响电子和空穴的产生及运动。

空穴电流的应用

理解空穴电流的形成及特性对各种应用至关重要，尤其是在电子和电力系统中。

• 二极管：在二极管中，p-n结的形成使得空穴和电子的结合成为实现单向导电的基础。
• 晶体管：空穴电流在提升器件的开关特性和增强信号的放大中发挥了不可或缺的作用。
• 光伏电池：空穴电流的运动和电子电流的结合导致了光伏效应的形成，增大了电池的输出功率。

总结

通过对空穴电流的形成及其工作机制的分析，我们可以更好地理解半导体材料中的电流产生过程。这对于新型电子器件的开发和优化至关重要。本文通过详细解说，希望能帮助读者进一步深入了解 空穴电流，并掌握其在现代科技中的应用。

感谢您观看这篇文章，希望本文能在理解空穴电流以及其相关应用上为您提供实质帮助！

十、教学课程理论形成的标志？

1806年德国教育家赫尔巴特的《普通教育学》是继《大教学论》之后的又一里程碑，作为教育学和教学论发展成熟的基本标志。

1918年，美国学者博比特的《课程》是课程论作为独立学科诞生的标志。1949年泰勒的《课程与教学的基本原理》是现代课程论学科发展上具有里程碑意义。